由于低温工质的临界温度很低，因而在常温常压下，其p、v、T参数仍可用理想气体状态方程式　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　(8－2 )
式中，R为气体常数，其值随气体种类而变。当压力及比容的单位分别用kPa及时，R的单位为kJ/(kg·K)。

　　2．实际气体状态方程

　　在高压低温时，为了较准确地描述实际气体的特性，应用实际气体状态方程式。

　　（1）范德瓦尔方程
　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　( 8－3 )
式中，a及b为范德瓦尔常数，对于一些常见气态，其值列于表8－7中。表8－7的数值是对1kmol而言，在使用时应予以注意。

表7－7 范德瓦尔常数值

　　（2）比迪－布里吉曼方程
　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　（8－4）
式中，A0、B0、a、b、c为由试验确定的常数，随工质种类而异。在表7－8中给出了几种气体的这些常数值，其中气体量是以kmol为单位。在表中指明的范围内，方程的计算结果同试验数值的偏差平均不大于0.18%。

表7－8 比迪－布里吉曼方程的常数值

　　（3）比奈狄特－韦勃－鲁宾方程简称BwR方程

　　　　　　　（8－5）
式中，为密度，A0、B0、C0、a、b、c、、为试验常数。BwR方程特别适于计算轻烃及其混合物的液体和蒸汽的物性数据。各种轻烃的BwR方程的常数可查阅相关文献。

　　（4）雷德里奇－匡方程

　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　（8－6）
式中，a及b为试验常数。雷德里奇－匡方程比较简单，只有两个常数；在所有的二常数状态方程中它的精确度最高，是最成功的一个方程。雷德里奇－匡方程的形式同范德瓦尔方程很相似，可求得a、b同临界参数之间的关系
　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　 　 　　　 （8－7）
　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　（8－8）
在已知某种工质的临界参数时即可计算出该工质的雷德里奇－匡方程的常数。

　　（5）维里方程 根据统计物理的理论，可以推导出用维里系数表示的实际气体的状态方程
　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　（8－9）
其中，B、C、D、E...等都是温度的函数，且分别称为第一、第二、第三、第四......维里系数。维里方程也可表示成如下的形式
　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　 　　　　　（8－10）
式（8－9）同式（8－10）是等效的，但它们的系数是不相同的。

　　（6）引入压缩性系数的状态方程

　　应用压缩性系数是进行实际气体物性计算的另一种方法。按照这种方法，实际气体的状态方程可表示为
　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　（8－11）
式中，z为压缩性系数。压缩性系数随压力及温度变化的关系可用试验方法来确定，或用准确度高的状态方程去计算。

低温工质的P,V,T参数计算在常温常压下，可以应用理想气体状态方程，而在高温低压时，为了准确的描述气体的特性，应该使用实际状态方程。实际状态方程常用的有范德瓦尔方程和引入压缩系数的方程。　

理想气体状态方程

　　由于低温工质的临界温度很低，因而在常温常压下，其p、v、T参数仍可用理想气体状态方程式

　　式中，R为气体常数，其值随气体种类而变。当压力及比容的单位分别用kPa及m3/kg时，R的单位为kJ/(kg·K)。

　　式中，a及b为范德瓦尔常数。

引入压缩性系数的状态方程

　　应用压缩性系数是进行实际气体物性计算的另一种方法。按照这种方法，实际气体的状态方程可表示为：

　　式中，z为压缩性系数。

　　压缩性系数随压力及温度变化的关系可用试验方法来确定，或用准确度高的状态方程去计算。